Pars

LIEBER tOTO, ich finde genau das ein wahnsinnig spannendes Thema, völlig unironisch, aber könntest Du das nicht in ein Deutsch übersetzen, auch wenn es richtig Mühe macht, das ohne Formel auskommt und eine unmittelbar zugängliche Sptrache benutzt, ich weis, man sagt, da sgeht nicht leicht oder gar nicht, aber ich glaube, wenn man einen elektrophysikalischen Vorgang sehr bildlich vor sich sehen kann, dann kan man ihn auch allgemein sehr verständlich beschreiebn, also, das fließen Elektronen in diese Richtung durch Spiralen oder Ringe, und nun passiert,

vielleicht verlange ich Unmögliches..

meine größte Leidenschaft wissen schaftlich gesehen ist, mehr von elektromagnetisvjphysikalischen Dingen zu verstehen, meine Schulbildung ist gerade bei der elektromagnetisvhen Induktion stehengeblieben. Ich kann also gerade mal eine Spannung in einen geraden Leiter induzieren der sich definiert durch ein senkrecht oder schrag dazu stehendes Magnetfeld bewegt. Wenn die Felder dynamisch werden setzt es schon aus.

Hier bezeichnet P\, das elektrodynamische Potential der beiden Ringe aufeinander, und (d{T_A}^B)_\text{eldy. Us}\, die Arbeit derjenigen ponderomotorischen Kräfte elektrodynamischen Ursprungs, welche der Ring B\, wäh­rend des gegebenen Zeitelementes dt\, ausübt auf den Ring A.\, Ausser­dem sind unter \alpha, \alpha', \ldots\, diejenigen Parameter zu verstehen, durch welche die räumliche Lage des Ringes A\, in irgend einem Augenblick sich bestimmt, und unter d \alpha, d\alpha', \ldots \, die Zuwüchse dieser Parameter während der Zeit dt.\, Die Formel (1.) sagt also aus, dass für jedes Zeitelement dt\, die vom Ringe B\, auf den Ring A\, ausgeübte ponderomotische Arbeit eldy. Us gleich gross ist mit dem negativen partiellen Zuwachs des Potentiales P,\, genommen nach der räumlichen Lage von A.

Es seien A, B\, zwei starre Drahtringe, die durchflossen sind von den gleichförmigen elektrischen Strömen J_0, J_1.\, Befin­den sich diese Ringe in irgend welchen Bewegungen, und gleichzeitig etwa auch die in ihnen vorhandenen Ströme J_0, J_1\, (unbeschadet ihrer Gleichförmigkeit) in irgend welchem Zustande der Veränderung, so wird (vergl. pag. 53) für jedes Zeitelement dt\, die Formel gelten:


(1.)\, (d{T_A}^B)_\text{eldy. Us} = - \left ( \frac {\partial P}{\partial \alpha} d\alpha + \frac {\partial P} {\partial \alpha'} d\alpha' + \cdots \right ).